ميكانيكا الكم : 1. مقدمة. - الصفحة 2

الصادق · #1 26-12-2009, 16:44

المشاركة الأصلية كتبت بواسطة تغريـد

أشكركما أخواي الكريمان جزيل الشكر على التوضيح
يسعدني كثيرا أخي الكريم الصادق تواجدك معنا
و إني لأرجو لك التوفيق أخي الكريم FAR...CRY
الحقيقة أن ما قدمته كان رائعا و يدل على همة عالية
و إني أرجو لك مستقبلا زاهرا بإذن الله

أخواي الكريمان بالنسبة للسؤال الخاص بسرعة الضوء
أريد أن استوضح نقطة من الواضح أن استيعابي لها خاطئ

أليست معادلة الموجة تكون على الشكل
$y(t,x)=A\sin(\omega t-k x)$

من الواضح أنه عند ثبوت الزمن فإن الموجة تكون منشرة على طول محور x

يبدو أني من هنا استنتجت خطأ أن الفيزياء الكلاسيكية تفترض سرعة غير منتهية للضوء؟

و كذلك حين نقول أن عدم التحديد في مكان الفوتون عند معرفة كمية تحركه بدقة لا منتهي يجعلني أفترض أن السرعة لا منتهية لأنها المعنى الوحيد لتواجد جسيم ما في كل مكان في ذات الوقت.

فأين مكمن الخطأ لدي
أثابكم الله كل خير

اسعدك الله فى الدنيا والآخرة

نعم اختى الكريمة هذا صحيح تماماً و هذه هى معادلة الموجة . ومن اجل الدقة دعنا نكتبها بالصورة التالية
$y(t,x)=A\rm e^{i(kx-\omega t)}$

الان الشئ المهم هو العلاقة بين k و $\omega$

اولاً
اذا كانت هذه الموجه تصف جسيم كمى محدود السرعة فيجيب ان تمثل حلاً لمعادلة شرودنجر
وبالتعويض فى معادلة شرودنجر نحصل على علاقة بين k و $\omega$

$\\ i\hbar\frac{\partial }{\partial t}y(t,x)=-\frac{\hbar^2}{2m}\frac{\partial^2 }{\partial x^2}y(t,x)\\ \\ \Rightarrow \boxed{\hbar \omega=\frac{\hbar^2k^2}{2m}}$

ومن معادلة بلانك $E=\hbar \omega$ ومعادلة دى بروغلى $p=\hbar k$ نرى ان الجسيم يحقق العلاقة التالية:
$E=\frac{p^2}{2m}$
اى انه يتحرك بسرعة محدودة اقل كثير جداً من سرعة الضوء. ( لحساب السرعة نستخدم معادلات هملتون القانونية )
$\dot{x}=\frac{\partial H}{\partial p}\Rightarrow v=\frac{\partial E}{\partial p}=\frac{p}{m}$

الان عند حساب كثافة الاحتمال لتواجد الجسيم
$|y(t,x)|^2=A^2=\rm constant$
نجد ان كثافة الاحتمال ثابته ولاتعتمد على x اى انها متوزعة بانتظام فى كل محور x وهكذا من المحتمل ان نجد الجسيم فى اى نقطة فى محور x
وهكذا فان الخطأ فى تحديد الموقع يساوى مالانهاية $\Delta x=\infty$ وهذا ينسجم تماما مع ان كمية الحركة معلومة بدقة $p=\hbar k$ اى ان $\Delta p=0$
اذن لا دخل لسرعة الجسيم $v=\frac{p}{m}=\frac{\hbar k}{m}$ بثبات كثافة الاحتمال (ثابت التكامل A) ولكن كما قلنا سابقاً ان ميكانيكا الكم مبنية على نسبية جاليليو لذا فانها تفترض ان المعلومة تنتقل بسرعة لانهائية وهنا مكمن الاشكالية بين ميكانيكا الكم و النسبية الخاصة.

الان نعلم انه ليس من المعقول ان تكون الدالة الموجية للجسيم منتشرة فى كل الفضاء لذا يمكننا استخدام الـSuperposition Principle و ذلك نسبة لان y تمثلاً حلاً لمعادلة شرودنجر لذا فان اى تركيب خطى يمثل حلاً ايضاً للمعادلة التفاضلية (معادلة شرودنجر). اذن ببساطة فان مجموع كل التراكيب الخطية يعطى بـ
$y(t,x)=\frac{1}{\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^{\infty}f(k)\rm e^{i(kx-\omega(k) t)}dk$
حيث f هنا تلعب دور ثابت التكامل (لاحظى انها لاتعتمد على x و t ) وهكذا فان الSuperposition تعطينا دالة موجية للجسيم الكمى بحيث لا تكون كثافة الاحتمال موزعة بانتظام و تحقق علاقة هايزنبيرج للايقين
$\Delta x\Delta p=\frac{\hbar}{2}$

ثانياً
اذا كانت الموجة y تمثل جسيم يتحرك بسرعة الضوء (جسيم ليست له كتلة سكون) فيجب ان تحقق معادلة كلين-غوردون و ليس معادلة شرودنجر . لذا فان
$\\ \left(\frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 }{\partial t^2}-\frac{\partial^2 }{\partial x^2} \right )y(t,x)=0\\ \\ \Rightarrow \frac{\omega^2}{c^2}-k^2=0 \\ \\ \therefore \frac{\omega}{k}=c$
وهذه هى سرعة الموجة الضوئية التى طول موجتها $\lambda=\frac{2\pi}{k}$ وترددها الخطى $\nu=\frac{\omega}{2\pi}$ اى انها العلاقة الشهيرة $ؤc=\lambda \; \nu$
اى ان سرعة الضوء محدودة على الرغم من ان كثافة الاحتمال ثابتة

قضية انتقال المعلومة بسرعة لانهائية فى ميكانيكا الكم وكيفية معالجة هذه الاشكالية فى ميكانيكا المجال الكمى
مؤثر التطور للمنظومة الكمية عند الانتقال من لحظة زمنية $t_0=0$ ومن نقطة $x_0$ الى لحظة تالية t وعند نقطة x يُعطى بـ
$U(t)=\langle x|\rm e^{-\frac{i}{\hbar}\hat{H}t}|x_0\rangle$
حيث ان H هو مؤثر الطاقة (الهملتونيان)

ميكانيكا الكم
فى ميكانيكا الكم نجد ان الطاقة تُعطى بـ
$E=\frac{p^2}{2m}$
لذا فان
$U(t)=\langle x|\rm e^{-\frac{i\hat{p}^2}{2\hbar m}t}|x_0\rangle$
وباستخدام علاقة التتام (مجموع الاسقاطات فى فضاء هيلبرت يساوى واحد) اى ان
$1=\int_{-\infty}^{\infty}dp |p\rangle\langle p|$
نجد ان
$U(t)=\int_{-\infty}^{\infty}dp\langle x|\rm e^{-\frac{i\hat{p}^2}{2\hbar m}t}|p\rangle\langle p|x_0\rangle=\int_{-\infty}^{\infty}dp\rm e^{-\frac{ip^2}{2\hbar m}t}\langle x|p\rangle\langle p|x_0\rangle$
حيث ان $\langle x|p\rangle=\frac{1}{\sqrt{2\pi \hbar}}\rm e^{ikx}=\frac{1}{\sqrt{2\pi \hbar}}\rm e^{\frac{i}{\hbar}px}$ هى الموجة المستوية. وباتعويض نحصل على
$U(t)=\frac{1}{2\pi \hbar}\int_{-\infty}^{\infty}dp\;\rm e^{-\frac{ip^2}{2\hbar m}t}\rm e^{\frac{i}{\hbar} p(x-x_0)}$
وباجراء التكامل (نكمل المربع ونستخدم تكامل دالة جاما) نجد ان
$U(t)=\sqrt{\frac{m}{2\pi i \hbar}}\; \rm e^{im(x-x_0)^2/2t}$
وهذه العلاقة لا تساوى صفر لكل قيم x و t اذن فان هناك احتمال لتتنقل المنظومة بين اى نقطتين فى الفضاء وخلال اى زمن صغير نريد لذا فهى تخرق قانون السببية لانها تسمح بتحقق x>ct

ميكانيكا المجال الكمى
الطاقة فى الحالة النسبوية تُعطى بـ $E=\sqrt{p^2c^2+m^2c^4}$ وبالتعويض فى مؤثر الانتقال وتكرار استخدام علاقة التتام ومعادلة الموجة المستوية سوف نحصل على
$U(t)=\frac{1}{2\pi \hbar}\int_{-\infty}^{\infty}dp\;\rm e^{-\frac{i}{\hbar}\sqrt{p^2c^2+m^2c^4}\;t}\rm e^{\frac{i}{\hbar} p(x-x_0)}$
ويمكن اجراء هذا التكامل عن طريق دوال بسل و لكن يمكننا ان نتجنب ذلك و لنأخذ فكرة عن سلوك التكامل فى حالة انتقال بسرعة اكبر من سرعة الضوء x>ct
$U(t)\sim \rm e^{-\frac{mc}{\hbar}\sqrt{x^2-c^2t^2}}$
اذن مازال هناك احتمال لانتقال المنظومة بسرعة اكبر من سرعة الضوء و لكن فى ميكانيكا المجال الكمى يصاحب اى جسيم جسيم مضاد و طاقة الجسيم المضاد هى $E=-\sqrt{p^2c^2+m^2c^4}$
لذا فان الجسيم المضاد يساهم فى حساب حساب مؤثر الانتقال بمقدار يساوى سالب مساهمة الجسيم (العلاقة السابقة) لذا فان احتمال انتقال المعلومة بسرعة اكبر من سرعة الضوء يساوى صفراً مما ينسجم مع قانون السببية

والله اعلم

FAR...CRY · #2 27-12-2009, 06:18

أعتذر أختي تغريد لم أرى ردكِ حين وضعت ردي، لكن بأية حال قام أخي الصادق بإجابة وافية جداً

أتفق معك أخي بخصوص تأصل الإحتمالية في ميكانيكا الكم أخي، بخصوص زيادة الكتلة فأفهم أنها ليست زيادة في عدد ذرات المادة بل زيادة في كتلة الجسيمات ذاتها، أشكرك جزيلاً للإجابة بما يتعلق بالإنحناء الحادث في الزمكان.

تغريـد · #3 27-12-2009, 17:31

المشاركة الأصلية كتبت بواسطة FAR...CRY

أعتذر أختي تغريد لم أرى ردكِ حين وضعت ردي، لكن بأية حال قام أخي الصادق بإجابة وافية جداً

أتفق معك أخي بخصوص تأصل الإحتمالية في ميكانيكا الكم أخي، بخصوص زيادة الكتلة فأفهم أنها ليست زيادة في عدد ذرات المادة بل زيادة في كتلة الجسيمات ذاتها، أشكرك جزيلاً للإجابة بما يتعلق بالإنحناء الحادث في الزمكان.

لا بأس عليك أخي ليس هناك ما يستدعي الاعتذار
و هذه الأمور كثيرا ما تحدث معنا جميعا
فبارك الله فيك و وفقك

الحارث · #4 27-12-2009, 22:00

مشكوووووور والله يعطيك الف عافيه

الصادق · #5 27-12-2009, 22:14

السلام عليكم اختى الكريمة تغريد

إذن هل يمكن القول أن معادلة الموجة في الكهرومغناطيسية لا تمثل معادلة مسار و لكنها كانت تعبر عن شيء مجهول الطبيعة يتصرف كموجة و لكن تلك تختزل كل المعلومات المتعلقة بالموجة الكهرومغناطيسية و توصيفها بالشكل الذي يؤتي ثماره من خلال إمكانية توظيفها و الاستفادة منها

و عندما جاءت ميكانيكا الكم و فسرت الطبيعة الموجية بأنها طبيعة احتمالية فإنها بذلك لم تناقض ذلك المفهوم عن الموجة و لكنها ألقت عليه بعض الضوء بشكل يجعل الأمور أكثر اتساقا لا تعقيدا.

معادلات ماكسويل فى النظرية الكهرومغنطيسية هى عبارة عن اربعة معادلات تصف المجالات الكهربية والمغنطيسية و حركة الشحنات
والاقطاب و التيارات الكهربية والمغنطيسية و الضوء وموجات الراديو ...الخ
باختصار تصف كل شئ يتعلق بالكهرومغنطيسية وهذه هى روعة نظرية ماكسويل
$\\ \vec{\nabla}\cdot\vec{E}&=&\frac{\rho}{\epsilon_0} \\ \vec{\nabla}\times\vec{E}&=&-\frac{\partial \vec{B}}{\partial t}\\ \vec{\nabla}\cdot\vec{B}&=&0 \\ \vec{\nabla}\times\vec{B}&=&\mu_0\vec{J}+\frac{1}{c^2}\frac{\partial \vec{E}}{\partial t}\\$

حيث E هى شدة المجال الكهربى و B هى شدة المجال المغنطيسى
$\rho$ هى كثافة الشحنة الكهربية و J متجه شدة التيار و $\epsilon_0$ هى ثابت السماحية الكهربية للفراغ و $\mu_0$ هى ثابت النفاذية المغنطيسية للفراغ

افترضى اننا فى فراغ خالى من الشحنات و التيارات اى ان $\rho=\vec{J}=0$
فتصبح معادلات ماكسويل فى الفضاء الحر
$\\ \vec{\nabla}\cdot\vec{E}&=&0 \qquad(1)\\ \vec{\nabla}\times\vec{E}&=&-\frac{\partial \vec{B}}{\partial t}\qquad(2)\\ \vec{\nabla}\cdot\vec{B}&=&0 \qquad(3)\\ \vec{\nabla}\times\vec{B}&=&\frac{1}{c^2}\frac{\partial \vec{E}}{\partial t}\qquad(4)$

بأخذ الالتفاف curl للمعادلات (2) و (4) نحصل على
$\\ \vec{\nabla}\times\vec{\nabla}\times\vec{E}&=&-\frac{\partial }{\partial t}\vec{\nabla}\times\vec{B}\qquad(5)\\ \vec{\nabla}\times\vec{\nabla}\times\vec{B}&=&\frac{1}{c^2}\frac{\partial }{\partial t}\vec{\nabla}\times\vec{E}\qquad(6)$

الان نستخدم المتطابقة الاتجاهية $\vec{\nabla}\times(\vec{\nabla}\times\vec{v})=\vec{\nabla}(\vec{\nabla}\cdot \vec{v})-\nabla^2\vec{v}$ لنحصل على
$\\ \vec{\nabla}(\vec{\nabla}\cdot \vec{E})-\nabla^2\vec{E} &=&-\frac{\partial }{\partial t}\vec{\nabla}\times\vec{B}\qquad(7)\\ \vec{\nabla}(\vec{\nabla}\cdot \vec{B})-\nabla^2\vec{B} &=&\frac{1}{c^2}\frac{\partial }{\partial t}\vec{\nabla}\times\vec{E}\qquad(8)$

الان اللتفاف B و التفاف E فى الطرف الايمن من المعادلات (7) و (8) يعطى من معادلات ماكسويل (2) و (4) اما تباعد E وB فيعطى من المعادلات (1) و (3)
$\\ \vec{\nabla}(0)-\nabla^2\vec{E} &=&-\frac{\partial }{\partial t}\left(\frac{1}{c^2}\frac{\partial \vec{E}}{\partial t}\right)\\ \vec{\nabla}(0)-\nabla^2\vec{B} &=&\frac{1}{c^2}\frac{\partial }{\partial t}\left(\frac{\partial \vec{B}}{\partial t} \right )$

بترتيب المعادلات نحصل على معادلات الموجة الكهرومغنطيسية اى موجة شدة المجال الكهربى وموجة شدة المجال المغنطيسي

$\\ \left(\frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 }{\partial t^2}-\nabla^2\right)\vec{E}=0\qquad(9)\\ \\ \\ \left(\frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 }{\partial t^2}-\nabla^2\right)\vec{B}=0\qquad(10))$

اذن فان معادلة الموجة فى الكهرومغنطيسية هى معادلة لموجة شدة المجال الكهربي و شدة المجال المغنطيسي و حل معادلة الموجة (9) و (10) يُعطى الموجة الكهربية والموجة المغنطيسية
$\\ \vec{E}(t,x)=\vec{E_0}\; e^{i(\omega t-\vec{k}\cdot\vec{x})} \\ \\ \vec{B}(t,x)=\vec{B_0}\; e^{i(\omega t-\vec{k}\cdot\vec{x})}$

اى انها تعبر عن كميات معروفة فى الطبيعة و هى المجالات الكهربية والمغنطيسية . اما سعة الموجة الكهربية (او المغنطيسية) فتمثل شدة الاستضاءة
$I\propto |\vec{E}(t,x)|^2=E_0^2$

اذن فان المجال الكهربى (او المغنطيسى) فى الكهرومغنطيسية يقابل الدالة الموجية فى ميكانيكا الكم
وشدة الاستضاءة فى الكهرومغنطيسية تقابل كثافة الاحتمالية فى ميكانيكا الكم

اما قولك "و عندما جاءت ميكانيكا الكم و فسرت الطبيعة الموجية بأنها طبيعة احتمالية فإنها بذلك لم تناقض ذلك المفهوم عن الموجة و لكنها ألقت عليه بعض الضوء بشكل يجعل الأمور أكثر اتساقا لا تعقيدا." فيصف الوضع بدقة تامة

و كذلك من الواضح أن
هناك ربط تام تقريبا بين
بين مفهوم دالة الكثافة الاحتمالية و بين مفهوم انتقال المعلومة

هذا صحيح تماماً و خصوصاً كثافة الاحتمال لانتقال المنظومة بين نقطتين فى الزمكان

و أخيرا
أخي الكريم أرى ان ميكانيكا المجال الكمي بتعريفها هذا للطاقة
فإنها
إلى حد ما اتخذت من الطاقة الناجمة من تحول الكتلة إلى طاقة كما لو كانت طاقة كامنة في مقابل طاقة الحركة

فى المثال لقد تعمدت عدم الحديث عن دالة الجهد و لكن فى الحقيقة توجد جهود و تسمى بالتفاعلات و لكن بالطبع النسبية تضع قيود على الجهد (التفاعل) كما ان اعادة التطبيع renormalization تضع شروط اضافية
فمثلاً فى حالة المجالات القياسية على سبيل المجال هنك جهد بالصورة $V=\lambda\phi^4$ واذا كانت المجالات القياسية تتفاعل مع فيرميونات فيوجد جهد يسمى بتفاعل ياكوا $V=g\bar{\psi}\phi\psi$ حيث ابساى هى الحقل الفيرميونى اما الثوابت لامدا وg فهى عبارة عن ثوابت اقتران تحدد شدة التفاعل. اخيراً بالطبع اذا كنا نتحدث عن جسيمات مشحونة فهناك الجهد الكهرومغنطيسى

بارك الله فيك اختى الكريمة وجزاك كل خير

تغريـد · #6 28-12-2009, 23:05

و بارك الله فيك و في علمك أخي الكريم الصادق
نرجو من الله أن يعلمنا ما ينفعنا و ينفعنا بما علمنا

إخوتي الكرام
بقي لي تساؤل وحيد هنا حول هذه المبادئ الأساسية لميكانيكا الكم و هو
حول تجربة ذات الشقين باستخدام فوتون واحد و التداخل الحادث

فكيف ثبت ذلك تجريبيا
فمثلا
1- كيف تم التأكد من أن الفوتون تداخل مع نفسه و ليس مع آخر أثير بطريقة معينة غير واردة ضمن الحسابات
2- و كيف تم الحصول أصلا على شعاع من فوتون وحيد مع أن عمليه اصطياد فوتون وحيد عملية صعبة بالأساس و أظن أنه تم لتوصل إليها حديثا جدا و لفترة صغيرة جدا

3- هذا إلى جانب كون الفوتون هذا سيختفي بسرعة رهيبة جدا تجعل من العسير رؤية التداخل لصغر الفترة الزمنية التي يستغرفها ظهور الفوتون و انعدامه ؟؟؟؟؟؟؟؟

او سائر ما يمكن طرحه من أسئلة في هذا الإطار

FAR...CRY · #7 29-12-2009, 16:38

السلام عليكم و رحمة الله،..

بالنسبة لإمكانية تداخل الفوتون مع فوتون آخر، فهذا لا يُنتج نمط تداخل مماثل، لكي ينتج نمط التداخل هذا يجب أن يتداخل مع فوتون من نفس الشعاع، أن يتداخل شعاعين بنفس الإتجاه، لذا يُمكن تجاهل الفوتونات المنطلقة بكل إتجاه.

أما عن إنتاج شعاع به فوتون واحد فمن هنا تبدأ التعقيدات التي قمت بإزالتها من التجربة لعدم أهميتها للقاريء العادي، يُمكن الحصول على هذا عبر تخفيض طاقة مصدر الإشعاع إلى أدنى حد، لذا فما يتم ليس إصطياد فوتون و إطلاقه، بل حث سطح قابل لإطلاق الفوتونات "كالمصباح" بشكل يكفي لأن يُطلق فوتونات بقدر ضئيل، فوتون كل ثانية مثلاً.

أما عن الحاجز الذي نرى عليه التداخل، فبالتجربة الحقيقية ليس مجرد حائط ننظر إليه لنرى التداخل، بل هو اشبه بشاشة تُسجل موقع كل فوتون يسقط عليها، و بالتجربة الحقيقية كذلك لا نرى تداخل ناتج عن فوتون واحد، لكن عبر الإستمرار في إطلاق فوتونات فرادى و تسجيل مواقع إصطدامهم، سنرى بالنهاية تكون نمط تداخل، و لأننا كنا نُطلق الفوتونات واحداً تلو الآخر، فهذا النمط بالرغم من تكونه من عدة فوتونات كي يُصبح قابلاً للرؤية بالنسبة لنا، إلا أنه يدل على أن كل فوتون تداخل مع نفسه مما أنتج بالنهاية نمط تداخل عبر الإستمرار في وضع تداخل فوق تداخل فوق تداخل، فتبدو الصورة واضحة بالنهاية.

قُمت كذلك بمقال مسح الماضي بعدم ذكر كيف نضع علامة على الفوتون، نظراً لأن وضع العلامة مختلف عن رصده و إن كان كلاهما يلغي الجانب الموجي منه، هي بالنهاية تفاصيل لا تُهم كثيراً حين يكون التركيز في الحديث على النتيجة، لكني لاحظت بكِ أختي الرغبة في الفهم الكامل لكل الأمور لذا إن أردتي يمكنني توضيح هذا كذلك.

أدامكِ الله بخير.

FAR...CRY · #8 30-12-2009, 15:55

السلام عليكم و رحمة الله،..

يا ليتها فقط صعوبة، أظن أختي أنه من المستحيل تكوين بناء منطقي معقول للنظرية، أعني بمقياسنا البشري، بالتأكيد أختي لا تثقلين علي، أوضح تفاصيل تجربة مسح الماضي بشكل أدق بالفقرات التالية :

نطلق فوتون بإتجاه كريستال تقوم بتقسيم الفوتون إلى فوتونين بينها إرتباط تراكمي، و يكون مجموع طاقتهما مساوي للفوتون الأساسي، يتجه أحد الفوتونين إلى جهاز رصد، و يقوم جهاز الرصد بإرسال المعلومة المرصودة إلى جهاز آخر متصل بجهاز الرصد الآخر كذلك، و يقوم هذا الجهاز بحساب المعلومات التي تصله ليحدد عدد الفوتونات المترابطة تراكمياً التي تصله، لذا لا يكون للفوتونات الأخرى العشوائية التأثير عليه، بينما يتجه الفوتون الثاني إلى حاجز بشقين، و يتلو هذا الحاجز جهاز الرصد الآخر المتصل بجهاز العد.

عند كل شق نقوم بوضع لوح شفاف يغير من إستقطاب الفوتون إلى إستقطاب دائري، أحد اللوحين يجعل الإستقطاب بإتجاه عقارب الساعة و الآخر بالعكس، و تلك هي عملية وضع العلامة، حيث يمكننا بعد ذلك قياس الإستقطاب و معرفة من أي شق مر الفوتون، مما يلغي بالتالي حدوث نمط تداخل بسبب توفر معلومة أي شق.

و لإزالة المعلومة كما وضحت بالتجربة نقوم بوضع لوح تغيير إستقطاب أمام جهاز الرصد الأول الذي يقوم برصد الفوتونات الأولى -التي تتجه مباشرة إلى جهاز الرصد-، بحيث يُغير إستقطاب الفوتونات الأولى إلى إستقطاب خطي قبل دخول الفوتونات الثانية إلى الشقين، و لأن الفوتونين بكل مجموعة مرتبطان، يأخذ الفوتون الثاني الإستقطاب المكمل للفوتون الأول، فتمر الفوتونات الثانية من خلال اللوحين عند الشقين بعد أن تم تغيير إستقطابها.

و حين تمر الفوتونات الثانية من أحد لوحي الإستقطاب الدائري، نصفها سيكون بإستقطاب دائري بإتجاه عقارب الساعة و النصف الآخر بعكس عقارب الساعة، هذا من أحد لوحي الإستقطاب لا كلاهما كما بالبداية، أي أنه يصلنا من كل فتحة فوتونات بإستقطاب بإتجاه عقارب الساعة و بعكس إتجاه عقارب الساعة، مما يلغي قدرتنا على معرفة من أي شق مر الفوتون، فيعود نمط التداخل للظهور.

FAR...CRY · #9 31-12-2009, 15:12

العفو أختي، أتمنى أن تكون الصورة وصلتكِ كاملة،..

أشكركِ و أخي الصادق لمتابعتكم و كذلك للنقاش.

دمتم بخير بإذن الله.

تغريـد · #10 31-12-2009, 21:27

المشاركة الأصلية كتبت بواسطة FAR...CRY

العفو أختي، أتمنى أن تكون الصورة وصلتكِ كاملة،..

أشكركِ و أخي الصادق لمتابعتكم و كذلك للنقاش.

دمتم بخير بإذن الله.

نعم أي الكريم الصورة واضحة بإذن الله
لك خالص الشكر
ارجو لك دوام التوفيق و ننتظر جديدك

حسابٌ واحد لجميع خدماتنا !